Вектор плотности тока, проходящего через реальный диэлектрик, имеет реактивную и активную составляющие. Реактивная состав­ляющая тока сдвинута по фазе относительно поля на 90°, в то время как активная составляющая совпадает по фазе с полем. Отсюда суммарный ток опережает поле по фазе на угол, меньший 90° на некоторый угол, который и определяет диэлектрические потери реального диэлектрика. Количественно диэлектрические потери можно характеризовать не­посредственно значением угла, тангенса угла, коэффициентом ди­электрических потерь. Диэлектрические потери зависят от диэлектрической проницаемости, тангенса угла диэлектрических потерь, частоты поля и приложенного напряжения. Величины 1д б и Кб определяют возможность использова­ния диэлектрика в низкочастотной или высокочастотной аппаратуре. Диэлектрические потери стекол складываются из потерь проводимо­сти, релаксационных, деформационных и резонансных потерь. Потери проводимости обусловлены сквозным движением ионов и определяются электропроводностью стекол в постоянном поле. Релаксационные потери (по Стевелсу «дипольные релаксационные потери») обусловлены явле­ниями поляризации. При комнатной температуре вклад релаксационных потерь больше, чем потерь проводимости. Потери проводимости и релак­сационные потери часто объединяют названием миграционные потери. Деформационные потери обусловлены ограниченным сдвигом слабо связанных ионов из положений равновесия, при этом сдвиг ионов не сопровождается разрывом химических связей и носит обратимый харак­тер. Резонансные (или вибрационные) потери обусловлены поглощением нонами энергии внешнего переменного поля, частота которого близка к частоте собственных колебаний ионов.